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InPBi禁带下红外光致发光效率的Bi组分依赖研究  PDF

  • 杨自力 1
  • 王嫚 2
  • 余灯广 1
  • 朱亮清 3
  • 邵军 2
  • 陈熙仁 2
1. 上海理工大学 材料与化学学院,上海200093; 2. 中国科学院上海技术物理研究所 红外物理国家重点实验室,上海200083; 3. 华东师范大学 物理与电子科学学院,上海200241

中图分类号: O472.3

最近更新:2023-12-20

DOI:10.11972/j.issn.1001-9014.2023.06.004

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摘要

稀Bi半导体InPBi的光致发光(Photoluminescence, PL)主要来自缺陷能级跃迁过程,具有红外长波长、大线宽和高辐射强度等特点,因而引发广泛兴趣。针对InPBi的红外发光效率问题,本文研究了不同Bi组分InPBi的激发功率依赖红外PL光谱演化规律。实验发现,随着Bi组分增大,PL线型发生显著变化,导致发光波长总体红移;同时激发功率依赖的PL积分强度演化分析表明,发光效率随Bi组分先增大然后下降,在0.5%组分时发光效率达到峰值。发光效率增大一方面归因于Bi捕获空穴降低非辐射复合,另一方面来自Bi的表面活性剂效应;而高Bi组分引入过多缺陷从而抑制了Bi的优势,导致发光效率下降。这些结果或有助于理解InPBi的红外发射性能,表明InPBi具有红外光电子应用前景。

引言

III–V族稀铋(Bismuth, Bi)半导体因其在红外激光二极管、发光二极管和光电探测器等光电应用方面的潜力而备受关

1-2。已有研究表明等电位Bi掺入使得III-V族半导体带隙降3-5而自旋轨道分裂能量增大,这有助于价带俄歇复合的抑制,从而提高辐射效率。InPBi作为一种新型的稀Bi材料,其V族P原子和Bi原子具有较大的原子势和尺寸差异,因而实验上呈现与GaAsBi、GaSbBi等III-V稀Bi材料显著不同的红外辐射特性:InPBi的禁带下红外辐射主要来自于PIn反位和Bi相关缺陷能级而非带间跃6,表现出1.4~2.7 µm波段范围强且宽的红外光谱特7。国内外已有多家课题组从不同角度报道了InPBi存在不容忽视的非本征态特6-9。理论计算认为,这可能是Bi-In性质更接近使得Bi更容易占据In位而非P位所引起10,是InPBi与其他稀Bi材料(如GaAsBi、GaSbBi等)显著不同之处。这意味着针对InPBi,亟需理解其禁带下红外辐射特性。

光致发光(Photoluminescence,PL)光谱是研究半导体辐射光特性和规律的经典手段,具有非破坏、高灵敏等优

11。分析辐射复合过程所发出的光子能量分布,可揭示半导体的能带结构和光学特性等性质,这一优势已在多种半导体的带边结构和光学性质研究中得到应12-14。前期我们已经采用PL光谱研究了InPBi红外辐射复合的温度依赖特性,揭示了带下辐射的负热猝灭效15。本工作将进一步针对InPBi禁带下红外发光效率的Bi组分依赖问题,采用激发功率依赖的PL光谱开展不同Bi组分InPBi材料的红外发光特性研究。

1 实验细节

采用V90气态源分子束外延设备在半绝缘InP(001)晶面衬底上生长InP1-xBix

7。衬底首先在510 ℃脱氧,然后以320 ℃温度生长~390 nm厚的InPBi外延层。通过控制生长过程中Bi通量以及Ⅲ/Ⅴ比来调控Bi组分x,并在光谱测试前由X射线衍射确定组分x716。PL光谱测试是在多变条件宽波段红外PL光谱实验系17-20上完成的,其中傅里叶变换红外(Fourier Transform Infrared, FTIR)光谱仪配置CaF2分束器和InSb探测器。光谱的分辨率设定为12 cm-1,足够保证InPBi禁带下PL特征的线型分析。泵浦激光波长为639 nm,其输出功率由激光功率控制器控制,样品置于光学杜瓦中经液氮制冷至~77 K。

2 结果与分析

图1(a)显示了不同Bi组分InP1-xBix的强度归一化PL光谱。对PL谱的每个特征均采用洛伦兹-高斯组合函数线型拟合,其中高斯线型和洛伦兹线型分别描述非均匀展宽和均匀展宽。与组分x=0的InP样品PL谱比较,可以明确PL特征αβγ来自于Bi的掺入,与我们前期报道的结果一

6,也与液相外延InPBi的结果相8。随着Bi组分增大,特征γ在高于0.3%范围完全消失;特征α在组分为1.7%以上才明显出现;而特征β在所有Bi组分样品中都明确存在。

图1  (a) 不同Bi浓度InPBi的77 K-PL光谱及其线型拟合,(b)和(c)Bi组分依赖的PL特征峰能量和积分强度

Fig. 1  (a) PL spectra of InPBi with different Bi compositions at 77 K, (b) and (c) the Bi composition-dependent PL energy and integral intensity, respectively

图1(b)画出三个特征αβγ的PL能量与Bi组分x的定量关系。显然,特征α几乎不依赖于Bi组分,而特征βγ随着Bi组分增大而明显红移。对具有足够数据点的特征β,用线性拟合确定其Bi致能量下降率约为35.5 meV/1%Bi,外延至x=0的PL能量约为1.0310 eV。这一PL能量下降率显著低于InPBi的理论Bi致带隙收缩

5,同时外延至x=0的能量也明显小于InP的禁带宽21,排除了特征β来源于InPBi带间跃迁的可能。已有研究表明,InP导带下0.38 eV处存在可能来自PIn缺陷的深能6,因此特征β可被认为是该深能级与价带边Bi相关受主能级之间的跃迁。需要说明的是,对x>0.5%的样品,特征β是最高能量特征,观测不到带间跃迁,这主要是由于光生载流子浓度低于材料的杂质/缺陷浓度所导致22

图1(c)给出三个Bi相关PL特征αβγ的积分强度随组分x的演化。特征αγ由于受限于数据点而导致演化规律难以定量分析。相比之下,PL特征β的积分强度在x<0.5%范围随组分增大而单调增强,x=0.5%时积分强度约为x=0.05%时的36倍;而在x>0.5%范围积分强度随x的增大而单调下降,在x=0.24%时积分强度下降到与x=0.05%时强度相当水平。考虑到实验中PL强度容易受到泵浦条件、光学传输函数和材料实际吸收效率等因素影

23,需要进一步分析泵浦与辐射信号之间的关联。

为此开展了激发功率依赖的InP1-xBix PL光谱测试。代表性InPBi样品的变激发功率PL光谱如图2所示。为便于显示,PL强度已通过不同倍乘因子进行了归一化。可见,InP1-xBix PL强度随着激发功率增大而增强。需要注意的是,不同组分InPBi的PL增强倍数并不一致。如,当激发功率由10 mW增加至200 mW时,x=0.3%和x=0.5%样品的PL强度分别增强约16和17倍;而x=1.7%样品的增强约42倍。

图2  代表性InP1-xBixx=0.3%、0.5%和1.7%)的激发功率依赖PL谱,所有光谱做归一化处理,箭头线示意特征峰随激发功率的演变

Fig. 2  Excitation power-dependent PL spectra of the representative InP1-xBixx=0.3%, 0.5% and 1.7%), spectra are normalized, the arrow line is the guide for the PL energy evolution with excitation power

同时,PL特征能量随着激发功率的增大而微弱蓝移。表1罗列了不同Bi组分InPBi三个PL特征在200 mW和10 mW激发条件下的能量差距。激发功率导致的PL能量通常归因于载流子的填充效

12。三个特征的能量变化均约为10 meV,而其中特征β的能量变化更是统计为低于5 meV。因而,对InPBi的禁带下PL特征,可能的带尾态填充效12可忽略不计。

表1  激发功率导致的InP1-xBix PL特征α、β、γ能量变化ΔE (meV)
Table 1  Excitation power-induced energy changes of the PL features α, β, γ from InP1-xBix with different x
x (%)αβγ
ΔE (meV)
0.05 5 14
0.1 2 17
0.3 4 6
0.5 4
1.0 5
1.35 3
1.7 11 9
2.0 10 7
2.4 7 5

为进一步澄清InPBi红外PL性质,下面分析InPBi共有特征β的激发功率依赖辐射复合特性演化,以便理解禁带下PL效率与Bi组分的关系。图3(a)给出不同组分InPBi中特征β的积分强度随激发功率的演变。通常变激发功率PL的积分强度(I)与激发功率(P)的关系可由以下公式描

19

IPa (1)

其中,a为与发光类型相关的参数。基于该公式,对特征β的积分强度进行拟合,结果表明,对不同Bi组分,a1,说明在10~200 mW功率范围内,积分强度随功率的演化呈现线性关系。

图3  (a)不同组分InPBi特征β的积分强度与激发功率关系,(b)积分强度-功率演化斜率与Bi组分的关系

Fig. 3  (a) The integral intensity of PL feature β versus the excitation power for InPBi with various Bi compositions, (b) slopes derived versus Bi composition

定义PL的辐射总光子数与材料吸收泵浦光子数的比值为PL效率,表示材料将短波光子转化为长波光子的能力。假设在本实验范围,InPBi对泵浦激光的吸收效率和PL测量系统传递函数不依赖于Bi组分和光谱范围,则PL效率正比于I/P。由于特征β积分强度的线性关系,PL效率不随激发功率变化而变化,意味着俄歇复合效应可忽略不

24,这为不同组分InPBi的发光效率直观比较提供了合适的前提。

斜率与Bi组分的关系如图3(b)所示,斜率随着Bi组分的增加先增大后减小。当x=0.5%时,PL效率达到最高,相比Bi组分最小的x=0.05%样品增大了约15倍。而随着Bi组分的继续增大,斜率逐渐下降。当x=2.4%,时PL效率仅约为最大PL效率(x=0.5%时)的2%。Bi原子相对于InP材料来说是一种等电子杂质,所以会在价带附近引入一系列局域态的等电子陷阱能级,这些空间上局域的能级在k空间上会变为非局域态能带,并且会成为空穴的捕获中

25。这就使得与这些能级相关的辐射复合效应提高,从而减小了非辐射复合的强度。此外,Bi原子具有表面活性剂的作用,减少低温生长过程中产生的缺陷,使得材料的发光性能得到优626。当Bi浓度增大时,与Bi相关的缺陷也会增多,因此会弱化Bi带来的优化效应。因此,一定程度上Bi的掺入提高了材料的质量,并且使得半导体材料禁带宽度收缩,但当Bi组分大于0.5%时,Bi相关缺陷变得越加明显,从而降低了光学质量。这些结果或许有助于理解InPBi的红外辐射性能,表明InPBi具有红外发光应用的潜力。

3 结论

对不同Bi组分InPBi开展了激发功率依赖的PL光谱研究,结果表明:InPBi禁带下PL线型与Bi组分密切关联。对其中PL特征β,Bi组分增大导致辐射波长红移;同时PL效率随Bi组分增加先增大后减小,在组分为0.5%时达到峰值。Bi致PL效率增大可归因于Bi的空穴捕获降低非辐射复合能力和Bi表面活性剂效应。过高的Bi组分导致材料的缺陷显著增大,从而非辐射复合占据主导地位,PL效率下降。这一结果有望为InPBi的发光性能优化提供帮助。

致谢

作者感谢瑞典查尔姆斯理工大学王庶民教授为本工作提供样品。

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